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量子力学I 次の一次元井戸型ポテンシャル束縛された質量m

量子力学I 次の一次元井戸型ポテンシャル束縛された質量m。。量子力学ついて、次の問の答え

次の一次元井戸型ポテンシャル束縛された質量mの量子力学的粒子考える (全エネルギーE有限な値)

U(x)
=∞ x≦ 1 (領域1)
=0 1<x<0 (領域2)
=∞ x≧0 (領域3)

波動関数ψn(x)エネルギー準位Enの表式求めよ
、基底状態ψ1(x)おける 3/4≦x≦ 1/4粒子存在する確率P計算せよ 量子力学I。球ベッセル関数と3次元井戸型ポテンシャル が得られる。つまり。質量
の自由粒子を表す量子力学の波動関数の分散関係は ω = 次に。1次元
ポテンシャルによって束縛された粒子について考えることにしよう。ここで
考える

量子力学Ⅰ/箱の中の自由粒子。量子力学Ⅰ 目次; 概要 復習 演習。1次元の箱の中の自由粒子 解説 固有値の
離散化; 波動関数の形; 定常状態の運動エネルギーと運動量; ゼロ点運動考える
。 このような状況は。上記の範囲内で 。範囲外で と仮定することで実現され。
井戸型ポテンシャルの問題とも呼ばれる。一般に束縛された電子では系の境界
において波動関数がゼロとなる条件が課され。 その条件のために離散化した
固有値が現れる。例として。基底状態と第一励起状態の解を加えた次の関数を
考えよう。

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